BIO-SAVAR-LAPLAS QONUNI. MAGNIT MAYDONLAR SUPERPOZITSIYA PRINSIPI. ENG SODDA MAGNIT MAYDONLARINI HISOBLASH: AYLANMA VA TO‘G‘RI CHIZIQLI TOKLAR. MAGNIT OQIMI. MAGNIT MAYDONLAR UCHUN GAUSS TEOREMASI. Reja: 1. Magnit maydoni. Magnit induksiya vektori. 2. Lorens va Amper qonunlari. 3. Magnit maydonidagi tokli kontur. Magnit momenti 4. Bio-Savar-Laplas qonunining differensiyal va integral ko’rinishlari. 5. Magnit induksiyasi vektori sirkulyasiyasi. 1. Magnit maydoni induktsiyasi. Magnit induksiya vektori. Magnitlarning va toklarning o‘zaro ta’sirini uchta tajriba orqali ko‘rib chiqamiz: 1.Tok magnit strelkasi ustida joylashgan to‘g‘ri o‘tkazgich bo‘ylab o‘tayotgan bo‘lsin. Bunda, magnit strelkasiga tokning yo‘nalishiga bog‘liq bo‘lgan juft kuchlar ta’sir etadi va magnit strelkas itokli o‘tkazgichga perpendikulyar holda joylashadi. 2. Tok ikki ta o‘tkazgichni tutashtirib, uning ustida erkin dumalay oladigan tsilindr orqali o‘tayotgan bo‘lsin (14.1 - rasm). 14.1 - rasm. Magnit maydonida erkin harakatlanadigan tokli silindrik o‘tkazgich Silindrik doimiy magnit qutblari orasiga joylashtirilgan bo‘lib, tsilindrni harakatga keltiruvchi kuch tok yo‘nalishiga va magnit qutblarining joylashishiga bog‘liq bo‘ladi. 3. Tok o‘tayotgan ikkita parallel o‘tkazgichlar, ulardagi tok yo‘nalishlari bir xil bo‘lganda tortishadi, tok yo‘nalishlari qarama-qarshi bo‘lganda itarishadi (14.2, 14.3 - rasmlar). Paral-lelo‘tkazgichlar b masofada joylashgan , ulardan I1 va I2 tok o‘tayotgan bo‘lsa, o‘tkazgichning ℓ uzunlikdagi bo‘lagiga ta’sir etuvchi kuchni Xalqaro birliklar tizimida quyidagi tenglama orqali ifodalash mumkin: b I I F 2 1 0 2 4   , (14.1.1) bu yerda 0 – magnit doimiysidir. Tok kuchi XBT da Amperda o‘lchanadi. Amper,miqdor jihatidan vakuumda bir-biridan 1 metr masofada joylashgan, ikkita parallel tokli o‘tkazgichlar orasida 210-7 Nyutonga teng o‘zaro ta’sir kuchini hosil qiluvchi tok kuchiga tengdir. Ikkinchi tarafdan,tok kuchi 1 Amper bo‘lganda, 1 sekund ichida o‘tkazgichning ko‘ndalang kesimi yuzasidan o‘tayotgan zaryadlar miqdori 1 Kulonga teng bo‘ladi. Agar , 1 2 1 A I I   =b=1 m bo‘lsa, u holda, (1) ifodadan magnit doimiysini hisoblash mumkin 2 7 2 7 2 1 0 12,56 10 1 1 1 2 ,56 1 2 10 12 2 4 А N A N I I F b                 , (14.1.3) Yaqindan ta’sir nazariyasiga ko‘ra, harqanday tokli o‘tkazgich (yoki harakatlanuvchi zaryad ) qo‘shni nuqtalarda, ya’ni o‘z atrofida magnit maydonini hosil qiladi. Magnit kuchlarining paydo bo‘lishini quyidagicha tushuntirish mumkin: ikkita +q1 va- q2 zaryadlar bir-biridan r masofada joylashgan bo‘lsin (14.4 - rasm). “Qo‘zg‘almas"K sanoq tizimida ular orasida, Kulon qonuniga ko‘ra, o‘zaro tortishish kuchlari ta’sir etadi: 3 0 2 1 21 12 4 r q q r F F       , (14.1.4) O‘ng tarafga  tezlik bilan harakatlangan K sanoq tizimida bu zaryadlar chap tarafga    tezlik bilan harakatlana yotgandek tuyuladi. Lorents almashtirishlari ifodalaridan foydalansak, bu K tizimda Kulon kuchlari quyidagicha ifodalanadi: 14.4-rasm. Harakatlanuvchi zaryadlarda magnit maydonining hosil bo‘lishi 2 2 2 2 3 0 2 1 2 2 3 0 2 1 2 2 3 0 2 1 1 4 1 4 1 4 c c r q r q c r q r q c r q q r F                , (14.1.5) Bu ifodaning o‘ng tomonidagi birinchi qo‘shiluvchi – elektr tortishish kuchlarini, ikkinchisi esa – ancha zaif bo‘lib, harakatlanuvchi zaryadlar o‘rtasidagi magnit itarish kuchini ifodalaydi. 14.2 - расм. Tok yo’nalishlari bir xil bo’lgan o’tkazgichlar orasidagi ta’sir etuvchi kuchlar 14.3 - расм. Tok yo’nalishlari bir xil bo’lgan o’tkazgichlar orasidagi ta’sir etuvchi kuchlar ; 1 4 2 2 3 0 1 2 ' c r q q r Fe       2 2 2 2 3 0 2 1 1 4 c c r q q r Fm          , (14.1.6) c bo‘lganda magnit kuchlarini, elektr kuchlariga nisbatan hisobga olmasa ham bo‘ladi. Agar elektronlar metall o‘tkazgichda harakatlanayotgan bo‘lsa, qo‘shni o‘tkazgichdagi elektronlar orasidagi o‘zaro itarish kuchlari, elektronlar va panjaralardagi musbat ionlarning o‘zaro tortishish kuchlari bilan muvozanatlashadi, harakatlanuvchi elektronlar orasidagi magnit kuchlari esa qo‘shiladi. Elektronlar sonining ko‘pligi natijaviy magnit kuchlarini sezilarli bo‘lishiga olib kelad . Hosil bo‘lgan magnit kuchi – qo‘zg‘almas sanoq tizimidan ,zaryadlar harakatlanayotgan sanoq tizimiga o‘tishdagi elektr kuchlarining Lorents almashtirishlari natijasidir. Magnit doimiysini 0 2 0 1   с  deb belgilab, 2 ' 2 (  )    ekanligini hisobga olib, magnit kuchini quyidagicha yozish mumkin: ] ,' [ ] 1 4 ] [ , [ ' 1 2 2 3 0 1 B q c r r q q Fm            , (14.1.7) Bu yerda 2 2 3 0 1 4 ] [ c r r q B         - magnit maydon induktsiya vektoridir. Magnit maydon induktsiyasi qo‘zg‘almas q zaryaddan r - radius-vektor uzoqlikdagi nuqtadan tezlik bilan harakatlanuvchi q1 zaryadning hosil qilgan magnit maydonini xarakterlovchi kattalikdir. XBT da magnit maydon induktsiyasi «Tesla» (Tl) bilan o‘lchanadi va u 1 N/A.m ga teng-dir. 14.2 Lorens va Amper qonunlari Elektr maydon kuchlanganligi va magnit maydon induksiyasi bo’lgan nuqtada  - tezlik bilan harakatlanayotgan q zaryadga ta’sir etuvchi kuch – Lorens kuchi deb ataladi va quyidagicha ifodalanadi: , (14.2.1) 14.5 - rasm. Harakatlanayotgan zaryadga ta’sir etuvchi Lorens kuchi 14.5-rasmda zaryadning harakat tezligi va magnit maydon induksiyasi vektorining yo’nalishlari yotgan tekislikka perpendikulyar bo’lgan - Lorens kuchining yo’nalishi keltirilgan. Induksiyasi bo’lgan magnit maydoniga, uzunligi , ko’ndalang kesim yuzasi S va I – tok o’tayotgan o’tkazgich joylashtirilgan bo’lsin (14.6 - rasm). 14.6 - rasm. B induksiyali magnit maydonida o’tkazgich O’tkazgichning birlik hajmida n0 – elektronlar bo’lib, ular o’rtacha  - tezlik bilan harakatlanayotgan bo’lsa, ularning har biriga shunday kuch ta’sir qiladi: . (14.2.2) Barcha elektronlarga ta’sir etuvchi kuch: bo’ladi. Agarda vektori - tezlik yo’nalishga teskari deb hisoblasak , (14.2.3) Bu Amper qonunining differensial ko’rinishidir. Agar o’tkazgich to’g’ri chizikli va o’tkazgichning butun uzunligi bo’yicha B = const bo’lsa, shu o’tkazgichga ta’sir etuvchi kuch quyidagicha ifodalanadi: , (14.2.4) Bu Amper qonunining integral ifodasidir. Lorens kuchining yo’nalishi chap qo’l qoidasi yoki parma qoidasi bilan aniqlanadi (14.7 - rasm). Magnit maydon induksiyasi chap qo’lning kaftiga tik yo’nalgan, zaryadning harakat yo’nalishi ko’rsatkich barmoq yo’nalishida bo’lsa, zaryadga ta’sir qiluvchi Lorens kuchi bosh barmoq yo’nalishida bo’ladi. 14.7 - Rasm. Chap qo’l qoidasi 3. Magnit maydonidagi tokli kontur. Magnit momenti. Induksiya vektori bo’lgan bir jinsli magnit maydoniga I tokli yassi kontur joylashtirilgan deb hisoblaymiz (14.8 - rasm). 1-hol. magnit induksiya vektori kontur tekisligiga paralleldir. O’tkazgichning va kesmalar bilan ajratilgan dh, qismini ajratib olaylik. Amper qonuniga binoan ularga qarama-qarshi yo’nalgan juft kuchlar ta’sir etadi. Kesmalarga ta’sir etuvchi kuchlar quyidagicha aniqlanadi. , (14.3.1) , (14.3.2) Bu kuchlar qarama-qarshi yo’nalgan va aylanish momentini tashkil etuvchi juft kuchlardir: . 14.8 - rasm. Yassi kontur tekisligiga parallel bo’lgan magnit maydonining ta’siri Bu yerda b - bo’lakning uzunligi, dS - esa uning yuzasi. Agar butun kontur yuzasini parallel bo’lakchalarga bo’lsak va ularga ta’sir etuvchi juft kuchlarning kuch momentlarini yig’ib chiqsak, butun konturga qo’yilgan natijaviy kuch momentini hosil qilamiz: . (14.3.3) 2-hol. Magnit maydon induksiya vektori kontur tekisligiga perpendikulyar joylashgan (14.9 - rasm). 14.9 - rasm. Yassi konturga uning tekisligiga perpendikulyar bo’lgan magnit maydonining ta’siri Konturning istalgan kichik bo’lagi ga ta’sir etuvchi kuch quyidagiga tengdir: , (14.3.4) bu kuch normal bo’yicha bo’laklarga yo’nalgan bo’ladi va konturni aylantirmay, cho’zadi. Agar tok kuchi yoki magnit maydon induksiyasi qarama-qarshi tomonga yo’nalishini o’zgartirsa, bu kuchlarning yo’nalishi o’zgarib, konturni siqadi yoki kengaytiradi. Umumiy hol. induksiya vektori konturga o’tkazilgan normal bilan  burchak tashkil qilsa, vektorni ikkita tashkil etuvchiga ajratamiz (14.10 - rasm). 14.10 - rnsm. Istalgan yo’nalishdagi magnit maydonining yassi konturga ta’siri Induksiya vektorining normal tashkil etuvchisi konturni cho’zishi yoki siqishi mumkin. Induksiya vektorining tangensial tashkil etuvchisi konturga ta’sir etuvchi aylanma momentni hosil qiladi . Vektor ko’rinishida quyidagicha ifodalaymiz: , (14.3.5) bu yerda normal yo’nalishdagi birlik vektor, - tokning magnit momentidir. - umumiy hol bo’lib, undan 1- va 2- xususiy hollarni olish mumkin ( va ) Magnit momenti bo’lgan kichik tokli konturni, muvozanat holatida magnit maydonidagi nuqtaga joylashtiramiz va kontur tekisligida yotuvchi ixtiyoriy o’q atrofida 900 burchakka buramiz. Bu holda unga ta’sir etuvchi aylantiruvchi moment maksimal qiymatga erishadi (Mmax=RmB) va magnit induksiyasi (14.3.6) ga teng bo’ladi. Muvozanat holatda V ning yo’nalishi kontur tekisligiga normal bo’yicha yo’nalgandir. Magnit induksiya vektori – elektr maydon kuchlanganligi ga o’xshash magnit maydonining asosiy xarakteristikasidir. Magnit maydonini ham elektr maydon kuchlanganligi chiziqlariga o’xshash induksiya chiziqlari orqali grafik usulda tavirlash mumkin. Magnit induksiya vektori har bir nuqtada induksiya chiziqlariga urinma bo’ylab yo’naladi (14.11 - rasm). Magnit maydon kattaligi sifatida magnit induksiya oqimi tushunchasi ham kiritiladi. Elementar dS yuzadan o’tuvchi oqim quyidagi ifoda bo’yicha aniqlanadi: , (14.3.7) 14.11 - rasm. Magnit induksiya vektori va S yuzadan o’tuvchi to’liq oqim esa quyidagicha ifodalanadi: , (14.3.8) Elektr kuch chiziqlaridan farqli ravishda tabiatda magnit zaryadlari bo’lmagani uchun magnit induksiya chiziqlari doimo berk bo’ladi, uning na oxiri, na boshi bo’ladi (14.12 - rasm). 14.12 - rasm. Magnit induksiya chiziqlari Shu sababli ham berk sirt bo’yicha magnit induksiya oqimi doimo nolga tengdir: , (14.3.9) Bu magnit maydon induksiyasi uchun Gauss teoremasidir. Magnit induksiyasi oqimi XB tizimida Veberlarda o’lchanadi: 1Vb=1Tl.m2=1N.m/A. 4. Bio-Savar-Laplas qonunining differentsial va integral ko‘rinishlari Magnit maydonini xarakterlovchi asosiy kattalik- magnit induktsiyasidan tashqari, ikkinchi kattalik - magnit maydon kuchlanganligi tushunchasi kiritiladi. Ular bir-biri bilan quyidagicha bog‘langandir: 0  B H    yoki H B   0 , (14.4.1) XB tizimida magnit maydon kuchlananligining o‘lchov birligi 2 1 1 1 N N А A m : А  m  ga tengdir.  - tezlik bilan harakatlanayotgan q zaryadning rmasofada joylashgan nuqtada hosil qilgan magnit maydon kuchlanganligi quyidagicha ifodalanadi:   2 2 3 0 1 4 c r r q B H             , (14.4.2) Shu zaryadning o‘sha yerda hosil qilgan elektr maydon kuchlanganligini ifodalaymiz: 2 2 3 0 2 4 1 F q r E q r c          (14.4.3) 1- ifodadan foydalanib 2- ifodani quyidagicha yozish mumkin (Ersted ifodasi):     E c r r q H            0 2 2 3 1 4      (14.4.4) Endi elektro magnetizmning asosiy qonunlaridan birini ifodalashga harakat qilamiz. Uzunligi  d va ko‘ndalang kesimi S bo‘lgan metall o‘tkazgichda bir xil tezlik bilan d nS  zaryadlangan zarrachalar harakat qilayotgan bo‘lsin (14.13 - rasm). Ularning har biri e zaryadga ega bo‘lib, r radius - vektorli M - nuqtada quyidagi magnit maydon kuchlanganli-gini hosil qiladi:   2 2 3 1 4 c r r e H          , (14.4.5) Shu nuqtada barcha zaryadlar quyidagi natijaviy magnit maydon kuchlanganligini hosil qiladi:   2 2 3 1 4 c r r e n S d H d              , (14.4.6) Agar,  - vektor va  d skalyar kattaliklarni  - skalyar va   d vektor kattaliklarga almashtirsak, quyidagiga ega bo‘lamiz:   2 2 3 1 4 c r r e d n S H d              (14.4.7) 14.13-rasm. Tokli o‘tkazgichning M nuqtadagi magnit maydon kuchlanganligi Zarrachalar harakati tezligi   c bo‘lsa va r o‘rniga o‘rtacha radius- vektor qiymatidan foydalansak: 1 1 2 2   c  ,      n S  I ,