IDEAL VA REAL GAZLAR VA ULARNING ASOSIY QONUNLARI (Gazlar kinetik nazariyasining asosiy tenglamasi, Ideal gazning issiqlik holati tenglamasi, Gaz aralashmalarining xossalari, Boyl-Mariott qonuni)

Yuklangan vaqt

2024-05-15

Yuklab olishlar soni

1

Sahifalar soni

9

Faytl hajmi

117,0 KB


Ilmiybaza.uz 
 
 
 
 
 
IDEAL VA REAL GAZLAR VA ULARNING ASOSIY QONUNLARI 
 
 
Reja 
1. Ideal va real gazlar. Gazlar kinetik nazariyasining asosiy tenglamasi. 
2. Ideal gazning issiqlik holati tenglamasi. 
           3. Gaz aralashmalarining xossalari. 
           4. Boyl-Mariott qonuni. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Ilmiybaza.uz IDEAL VA REAL GAZLAR VA ULARNING ASOSIY QONUNLARI Reja 1. Ideal va real gazlar. Gazlar kinetik nazariyasining asosiy tenglamasi. 2. Ideal gazning issiqlik holati tenglamasi. 3. Gaz aralashmalarining xossalari. 4. Boyl-Mariott qonuni.
Ilmiybaza.uz 
 
 
1.Ideal va real gazlar. Gazlar kinetik nazariyasining asosiy tenglamasi. 
 Ideal gaz deb, shunday faraziy gazga aytiladiki, uning molekulalari nuqtaviy 
hisoblanib, ular (molekulalar) orasidagi o'zarotortish kuchi nolga teng va zarralar 
egallagan hajm moddiy nuqtaga teng bo‘ladi. 
Bunday gazlarning o‘zgarishi to‘laligicha Boyl-Mariot va Gey- Lyussak 
qonunlariga bo'ysunadi. Ma’lumki, tabiatda bunday gazlar uchramaydi. Tabiatdagi 
gazlar (shu jumladan, bug‘lar ham) hammasi real, mavjud gazlardir. Real gazlarda 
molekulalar ma’lum hajmga ega va ular o‘zaro tortish kuchi bilan bogiangandir. 
Biz quyida ideal gazlarning asosiy qonunlari bilan tanishib chiqamiz. Bunda shuni 
unutmaslik k.rakki,/ ideal gaz qonunlarini real gaz bilan bog‘liq bo‘lgan texnik 
niasalalarda qo'llanilsa, natija yuqori fizik aniqlikda bo‘lmasa-da, yetarli darajada 
texnik aniqlikda bo'ladi.j) Shunga qaramay ideal gaz qonunlarini o‘rganishimiz va 
qo'llashimizning asosiy sababi, qonunlarning ifodalari hamda formulalarining juda 
soddaligidir,*, XIX asr o‘rtalarida M.V.Lomonosov tomonidan asos solingan 
gazlarning molekulyar kinetik nazariyasiga asosan, idishdagi ideal gaz 
molekulalari ma’lum hajmda teng tarqalgan va ular uzluksiz issiqlik harakatida 
bo'ladi. Molekulalar o‘zaro to‘qnashadi hamda joylashgan idish devorlariga uriladi. 
Molekulalaming idish devoriga urilishi natijasida gaz turgan idishning har bir 
tomoniga normal (tik) va miqdor jihatdan bir xil bo‘lgan bosim ta’sir qiladi. 
Yuqorida aytilgan nazariyaga ko‘ra fizika kursida gazlar kinetic nazariyasining 
quyidagi asosiy tenglamasi keltirilib chiqariladi: 
 
Bunda: p — ideal gazning idish devoriga bo‘lgan absolyut (mutlaq) bosimi; 
n — hajm birligidagi molekulalar soni, ya’ni  n = —N ; 
V — ma’lum massadagi gazning hajmi; 
N — shu hajmdagi molekulalar soni; 
m — 1 ta molekulaning massasi ( bir xil tarkibdagi gazlar uchun 
molekulalar massalari teng); 
Ilmiybaza.uz 1.Ideal va real gazlar. Gazlar kinetik nazariyasining asosiy tenglamasi. Ideal gaz deb, shunday faraziy gazga aytiladiki, uning molekulalari nuqtaviy hisoblanib, ular (molekulalar) orasidagi o'zarotortish kuchi nolga teng va zarralar egallagan hajm moddiy nuqtaga teng bo‘ladi. Bunday gazlarning o‘zgarishi to‘laligicha Boyl-Mariot va Gey- Lyussak qonunlariga bo'ysunadi. Ma’lumki, tabiatda bunday gazlar uchramaydi. Tabiatdagi gazlar (shu jumladan, bug‘lar ham) hammasi real, mavjud gazlardir. Real gazlarda molekulalar ma’lum hajmga ega va ular o‘zaro tortish kuchi bilan bogiangandir. Biz quyida ideal gazlarning asosiy qonunlari bilan tanishib chiqamiz. Bunda shuni unutmaslik k.rakki,/ ideal gaz qonunlarini real gaz bilan bog‘liq bo‘lgan texnik niasalalarda qo'llanilsa, natija yuqori fizik aniqlikda bo‘lmasa-da, yetarli darajada texnik aniqlikda bo'ladi.j) Shunga qaramay ideal gaz qonunlarini o‘rganishimiz va qo'llashimizning asosiy sababi, qonunlarning ifodalari hamda formulalarining juda soddaligidir,*, XIX asr o‘rtalarida M.V.Lomonosov tomonidan asos solingan gazlarning molekulyar kinetik nazariyasiga asosan, idishdagi ideal gaz molekulalari ma’lum hajmda teng tarqalgan va ular uzluksiz issiqlik harakatida bo'ladi. Molekulalar o‘zaro to‘qnashadi hamda joylashgan idish devorlariga uriladi. Molekulalaming idish devoriga urilishi natijasida gaz turgan idishning har bir tomoniga normal (tik) va miqdor jihatdan bir xil bo‘lgan bosim ta’sir qiladi. Yuqorida aytilgan nazariyaga ko‘ra fizika kursida gazlar kinetic nazariyasining quyidagi asosiy tenglamasi keltirilib chiqariladi: Bunda: p — ideal gazning idish devoriga bo‘lgan absolyut (mutlaq) bosimi; n — hajm birligidagi molekulalar soni, ya’ni n = —N ; V — ma’lum massadagi gazning hajmi; N — shu hajmdagi molekulalar soni; m — 1 ta molekulaning massasi ( bir xil tarkibdagi gazlar uchun molekulalar massalari teng);
Ilmiybaza.uz 
 
to — molekula ilgarilanma harakatining o‘rtacha kvadratik tezligi.o‘rtacha 
kvadratik tezlik, gazni tashkil qiluvchi alohida molekulalarning (c,, o)v ... con) 
tezliklari orqali quyidagi formuladan aniqlanadi: 
(o = ^ о + e j + a>о ( 19) 
(1.8) tenglikning surat va maxrajini 2 ga ko‘paytirib, quyidagiga ega boiamiz: 
2 ma? /1 ia\ 
p = 2n^2~- (U °) 
Fizika kursidan maiumki, (1.10) tenglikdagi -mym-2 ifoda 1 ta molekulaning 
o'rtacha kinetik energiyasini ifodalaydi. 
Ideal gazlar kinetik nazariyasiga ko‘ra molekulalaming kinetic energiyasi bilan gaz 
harorati orasida maium bogianish mavjud, 
ya’ni: 
Z j - = B T . (1.11) 
Bunda: B — proporsionallik koeffitsiyenti boiib, son jihatidan gazning harorati bir 
darajaga o'zgargandagi molekulaning kinetic energiyasini o‘zgarishiga teng. 
Agar (1.10) tenglikdagi ifodalaming mos qiymatlarini keltirib qo'ysak, quyidagi 
ifodalar kelib chiqadi: 
p = j y B T ; pV^NBT. (1.12) 
( 1.12) tengliklar gazlar molekulyar kinetik nazariyasining termodinamikadagi 
ifodasi boiadi. 
Boyl-Mariott qonuni. 
Agar gazlar molekulyar kinetik nazariyasining issiqlik dinamikasidagi ifodasi 
(1.12) da berilgan gaz massasi uchun N = sonst va s = const desak, haroratning 
o'zgarmagan holati ( T— sonst) uchun quyidagiga ega boiamiz. Istalgan 
miqdordagi gaz m(kg) uchun: 
pV= const (1.13) 
(1.13) va (1.14) tenglamalar Boyl-Mariott qonunini ifodalaydi, ya’ni, ma’lum 
miqdor massaga ega bo'lgan bir xilgaznirtg hajmini bosimiga ko'paytmasi 
ularning holatidan qat'iy nazar, bir xil haroratda 0‘zgarmasdir. Bundan quyidagi 
kelib chiqadi, ya’ni: 
Ilmiybaza.uz to — molekula ilgarilanma harakatining o‘rtacha kvadratik tezligi.o‘rtacha kvadratik tezlik, gazni tashkil qiluvchi alohida molekulalarning (c,, o)v ... con) tezliklari orqali quyidagi formuladan aniqlanadi: (o = ^ о + e j + a>о ( 19) (1.8) tenglikning surat va maxrajini 2 ga ko‘paytirib, quyidagiga ega boiamiz: 2 ma? /1 ia\ p = 2n^2~- (U °) Fizika kursidan maiumki, (1.10) tenglikdagi -mym-2 ifoda 1 ta molekulaning o'rtacha kinetik energiyasini ifodalaydi. Ideal gazlar kinetik nazariyasiga ko‘ra molekulalaming kinetic energiyasi bilan gaz harorati orasida maium bogianish mavjud, ya’ni: Z j - = B T . (1.11) Bunda: B — proporsionallik koeffitsiyenti boiib, son jihatidan gazning harorati bir darajaga o'zgargandagi molekulaning kinetic energiyasini o‘zgarishiga teng. Agar (1.10) tenglikdagi ifodalaming mos qiymatlarini keltirib qo'ysak, quyidagi ifodalar kelib chiqadi: p = j y B T ; pV^NBT. (1.12) ( 1.12) tengliklar gazlar molekulyar kinetik nazariyasining termodinamikadagi ifodasi boiadi. Boyl-Mariott qonuni. Agar gazlar molekulyar kinetik nazariyasining issiqlik dinamikasidagi ifodasi (1.12) da berilgan gaz massasi uchun N = sonst va s = const desak, haroratning o'zgarmagan holati ( T— sonst) uchun quyidagiga ega boiamiz. Istalgan miqdordagi gaz m(kg) uchun: pV= const (1.13) (1.13) va (1.14) tenglamalar Boyl-Mariott qonunini ifodalaydi, ya’ni, ma’lum miqdor massaga ega bo'lgan bir xilgaznirtg hajmini bosimiga ko'paytmasi ularning holatidan qat'iy nazar, bir xil haroratda 0‘zgarmasdir. Bundan quyidagi kelib chiqadi, ya’ni:
Ilmiybaza.uz 
 
                                         PA=P2^ ^ = d-15) 
Agar gazning zichligi o‘zining solishtirma hajmiga teskari proporsional ekanligini 
hisobga olsak:  
                                                Pi = ^ Pi ~~q - 
U holda:                                   Pi Pi '              (1.16) 
(1.15) va (1.16) tenglamalar ideal gazlar uchun juda muhim bo‘lib, quyida ulardan 
foydalaniladi. 
Gey-Lyussak qonuni. Gey-Lyussak qonunida gaz holatining 
o‘zgarishi o'zgarmas bosim sharoitida ko'rib chiqiladi. Buning uchun (1.12) 
tenglikni quyidagi ko'rinishda yozamiz: 
V 2 N B 
T ~ 3 ' p ■ (1-17) 
p = const sharoit uchun (bunda N = const va B = const) 
V— - const. T 
Gazning dastlabki va keyingi holatlari uchun yozamiz, ya’ni; 
K _ V2 . V2 T2 
7] T2 ’ K, 7] ' <118) 
&2 T2 
1 kg gaz uchun esa: ~9\= ~T\ (119) 
chunki: Vx = 5,™; V2 = 9^m. 
(1.18) va (1.19) tengliklar Gey-Lyussak qonunini ifodalaydi. 
Ya’ni, o'zgarmas bosimda bir xil massadagi bir gazning hajmlari haroratlariga 
to'gri proporsiohal. 
1.5. Ideal gazning issiqlik holati tenglamasi 
Agar 1.1- rasmda ko‘rsatilgan idishga ideal gaz to'ldirilgan deb faraz qilib uni 
qizdirsak, ya’ni gazga issiqlik miqdori bersak, gazning holati o‘zgaradi. Idishdagi 
ideal gaz uchun (1.12) tenglikning 
dastlabki (isitilmagan) va isitilgandan keyingi holatlari uchun quyidagini yozamiz: 
/>iK1= Ѓ}AU?7i; P2V2=^NBT2 ( 1.20) 
1.1- rasm. 
Ilmiybaza.uz PA=P2^ ^ = d-15) Agar gazning zichligi o‘zining solishtirma hajmiga teskari proporsional ekanligini hisobga olsak: Pi = ^ Pi ~~q - U holda: Pi Pi ' (1.16) (1.15) va (1.16) tenglamalar ideal gazlar uchun juda muhim bo‘lib, quyida ulardan foydalaniladi. Gey-Lyussak qonuni. Gey-Lyussak qonunida gaz holatining o‘zgarishi o'zgarmas bosim sharoitida ko'rib chiqiladi. Buning uchun (1.12) tenglikni quyidagi ko'rinishda yozamiz: V 2 N B T ~ 3 ' p ■ (1-17) p = const sharoit uchun (bunda N = const va B = const) V— - const. T Gazning dastlabki va keyingi holatlari uchun yozamiz, ya’ni; K _ V2 . V2 T2 7] T2 ’ K, 7] ' <118) &2 T2 1 kg gaz uchun esa: ~9\= ~T\ (119) chunki: Vx = 5,™; V2 = 9^m. (1.18) va (1.19) tengliklar Gey-Lyussak qonunini ifodalaydi. Ya’ni, o'zgarmas bosimda bir xil massadagi bir gazning hajmlari haroratlariga to'gri proporsiohal. 1.5. Ideal gazning issiqlik holati tenglamasi Agar 1.1- rasmda ko‘rsatilgan idishga ideal gaz to'ldirilgan deb faraz qilib uni qizdirsak, ya’ni gazga issiqlik miqdori bersak, gazning holati o‘zgaradi. Idishdagi ideal gaz uchun (1.12) tenglikning dastlabki (isitilmagan) va isitilgandan keyingi holatlari uchun quyidagini yozamiz: />iK1= Ѓ}AU?7i; P2V2=^NBT2 ( 1.20) 1.1- rasm.
Ilmiybaza.uz 
 
Bunda: px, Vv Г, — gazning dastlabki holatidagi ko‘rsatkichlari; 
Pv V2> T2 — gazning isitilgandan keying ko'rsatkichlari. 
Yuqoridagi ikkala tenglikning bir-biriga mos ravishda nisbatini olib, quyidagi 
ifodani hosil 
qilamiz: 
РУ\ T\ 
m ma - a 2 , ) 
Tenglik tomonlarining ko‘rsatkichlari o‘rnini almashtirib, ifodani ixtiyoriy 
miqdordagi ideal gaz uchun ham yozish mumkin. Masalan, lkg gaz uchun mos 
ravishda yozish mumkin: 
—P& = const 
T (1.22) 
( 1.22) tenglikdan ko‘rinib turibdiki, yp9- ifoda gaz uchun o'zgarmas miqdor ekan.  
Bu o‘zgarmas miqdor gaz doimiysi deb yuritiladi va R bilan ifodalanadi, ya’ni: 
 
T ~ R• 
Oxirgi (1.23) tenglik ideal gazning issiqlik holatining termik tenglamasi yoki 
soddaroq holatda, lkg ideal gaz uchun holat tenglamasi deyiladi. Bu tenglama 1 
kg har qanday holatdagi ideal 
gaz uchun harorat, bosim va hajm orasidagi bogManishni ifodalaydi. 
Ba’zi holatlarda (1.23) tenglikni Klapeyron tenglamasi deb ham yuritiladi. 
Gaz doimiysi R gazni tavsiflovchi kattalik bo‘lib, u faqat gazning kimyoviy 
tarkibiga bog‘liqdir. 
V 
Agar (1.23) tenglikdagi 9 ning o‘rniga 9 = — m qiymatini qo‘ysak, 
ixtiyoriy (G kg) miqdoridagi ideal gaz uchun gaz holati tenglamasini 
olamiz, ya’ni: 
p—V - RT : 
m (1.24) 
pV = mRT. 
Ilmiybaza.uz Bunda: px, Vv Г, — gazning dastlabki holatidagi ko‘rsatkichlari; Pv V2> T2 — gazning isitilgandan keying ko'rsatkichlari. Yuqoridagi ikkala tenglikning bir-biriga mos ravishda nisbatini olib, quyidagi ifodani hosil qilamiz: РУ\ T\ m ma - a 2 , ) Tenglik tomonlarining ko‘rsatkichlari o‘rnini almashtirib, ifodani ixtiyoriy miqdordagi ideal gaz uchun ham yozish mumkin. Masalan, lkg gaz uchun mos ravishda yozish mumkin: —P& = const T (1.22) ( 1.22) tenglikdan ko‘rinib turibdiki, yp9- ifoda gaz uchun o'zgarmas miqdor ekan. Bu o‘zgarmas miqdor gaz doimiysi deb yuritiladi va R bilan ifodalanadi, ya’ni: T ~ R• Oxirgi (1.23) tenglik ideal gazning issiqlik holatining termik tenglamasi yoki soddaroq holatda, lkg ideal gaz uchun holat tenglamasi deyiladi. Bu tenglama 1 kg har qanday holatdagi ideal gaz uchun harorat, bosim va hajm orasidagi bogManishni ifodalaydi. Ba’zi holatlarda (1.23) tenglikni Klapeyron tenglamasi deb ham yuritiladi. Gaz doimiysi R gazni tavsiflovchi kattalik bo‘lib, u faqat gazning kimyoviy tarkibiga bog‘liqdir. V Agar (1.23) tenglikdagi 9 ning o‘rniga 9 = — m qiymatini qo‘ysak, ixtiyoriy (G kg) miqdoridagi ideal gaz uchun gaz holati tenglamasini olamiz, ya’ni: p—V - RT : m (1.24) pV = mRT.
Ilmiybaza.uz 
 
(1.15) va (1.16) tengliklardagi kattaliklar quyidagi o ‘lchov 
birlikiarida o‘lchanadi, p (N/m2), T (K), ^(m3) va m (kg). U holda: 
NЛ7 // m2 --m-- 
_______ kg R = N m 
kg-К 
R = 
kg К 
Gaz doimiysiningfiuk ma’nosi — 1 kg gazni 1 darajaga isitilganda 
uning kengayishidagi bajargan ishidir. 
Bir kilomol gaz uchun holat tenglamasi. Avagadro qonuniga 
ko‘ra bir xil bosim va haroratda, teng idishlarda joylashgan har 
qanday ideal gazlar bir xil miqdordagi molekulalar soniga ega, ya’ni 
P\ = Pv К = ^2> = ^2 bo‘lsa, = N2 bo'ladi. 
Avagadro qonunidan quyidagi xulosa kelib chiqadi, bir xil bosim 
va haroratda ikki xil gazning zichliklari (p) va molekulyar massalari 
{/j) bir-biri bilan to‘g‘ri proporsionallikda bog‘lanadi, ya’ni: 
El = K_ 
fh М2 ' 
Ma’lumki, p 
 
p = ^ bo‘lganligi uchun: 
.£l = El 
&2 Ml 
Ya’ni, bir xil bosim va haroratdagi ikki xil gaz uchun solishtirma hajmlaming 
nisbati, ular molekulyar massalarining nisbatiga teskari proporsionaldir. 
 (1.25) tenglikdan quyidagini yozish mumkin: 
Bunda: 3 — 1 kg gazning egallagan hajmi; ju — shu gazning≫ 
molekulyar massasi; 
— gazning molekulyar massasiga teng bo‘lgan kilogramrn 
Ilmiybaza.uz (1.15) va (1.16) tengliklardagi kattaliklar quyidagi o ‘lchov birlikiarida o‘lchanadi, p (N/m2), T (K), ^(m3) va m (kg). U holda: NЛ7 // m2 --m-- _______ kg R = N m kg-К R = kg К Gaz doimiysiningfiuk ma’nosi — 1 kg gazni 1 darajaga isitilganda uning kengayishidagi bajargan ishidir. Bir kilomol gaz uchun holat tenglamasi. Avagadro qonuniga ko‘ra bir xil bosim va haroratda, teng idishlarda joylashgan har qanday ideal gazlar bir xil miqdordagi molekulalar soniga ega, ya’ni P\ = Pv К = ^2> = ^2 bo‘lsa, = N2 bo'ladi. Avagadro qonunidan quyidagi xulosa kelib chiqadi, bir xil bosim va haroratda ikki xil gazning zichliklari (p) va molekulyar massalari {/j) bir-biri bilan to‘g‘ri proporsionallikda bog‘lanadi, ya’ni: El = K_ fh М2 ' Ma’lumki, p p = ^ bo‘lganligi uchun: .£l = El &2 Ml Ya’ni, bir xil bosim va haroratdagi ikki xil gaz uchun solishtirma hajmlaming nisbati, ular molekulyar massalarining nisbatiga teskari proporsionaldir. (1.25) tenglikdan quyidagini yozish mumkin: Bunda: 3 — 1 kg gazning egallagan hajmi; ju — shu gazning≫ molekulyar massasi; — gazning molekulyar massasiga teng bo‘lgan kilogramrn