Massa almashinish jarayoni mexanizmi

Yuklangan vaqt

2024-10-10

Yuklab olishlar soni

2

Sahifalar soni

7

Faytl hajmi

109,3 KB


 
 
 
 
 
 
Massa almashinish jarayoni mexanizmi 
 
 
Reja: 
1. Massa o’tkazish, massa berish koeffitsiyentlari o’rtasidagi bog’liqliklar.  
2. Massa almashinish jarayonlarining modellari. 
 
Asosiy tushuncha va atamalar. 
 
1. Massa o’tkazish, massa berish koeffitsiyentlari o’rtasidagi bog’liqliklar. 
 
Ma’lumki biror modda massasining ikkinchi fazaga ajratib turuvchi yuza 
orqali o’tishi massa o’tkazish deb nomlanadi. Bu jarayon juda murakkabdir, chunki 
massa berish va turbulent oqimlarning gidrodinamik qonuniyatlari yaxshi 
o’rganilmagan. suyuqlik va gaz (bug`) yoki ikkala faza orasida massa o’tkazish 
jarayonini tushuntiruvchi sxema keltirilgan. Fazalar bir - biriga nisbatan turbulent 
rejimga oid tezlikda harakat qilmoqda va ular o’rtasida ajratuvchi yuza mavjud. 
Tarqaluvchi modda massasi M faza Фу (ammiakning havo bilan aralashmasi)dan 
suyuq faza Фх (suv) ga o’tmoqda. Shunday qilib, Фх faza yadrosidan fazalarni 
ajratib turuvchi yuzaga va ajratib turuvchi yuzadan Fx fazaning yadrosiga massa 
berish jarayoni sodir bo’ladi. Ajratuvchi yuza qarshiligini (agar uning miqdori 
sezilarli bo’lsa) engib, bir fazadan ikkinchisiga massa o’tadi, ya’ni massa o’tkazish 
jarayoni ro’y beradi. 
Ma’lumki, massa almashinish jarayoni har bir fazadagi oqim turbulentlik tuzilishi 
bilan uzviy ravishda bog‘liq. Gidrodinamikadan ma’lumki, suyuqlik oqimining 
devor yaqinida harakat paytida chegaraviy qatlam hosil bo‘ladi. Har bir faza yadro 
va chegaraviy qatlamdan tashkil topgan bo‘ladi. Faza yadrosida moddaning 
Massa almashinish jarayoni mexanizmi Reja: 1. Massa o’tkazish, massa berish koeffitsiyentlari o’rtasidagi bog’liqliklar. 2. Massa almashinish jarayonlarining modellari. Asosiy tushuncha va atamalar. 1. Massa o’tkazish, massa berish koeffitsiyentlari o’rtasidagi bog’liqliklar. Ma’lumki biror modda massasining ikkinchi fazaga ajratib turuvchi yuza orqali o’tishi massa o’tkazish deb nomlanadi. Bu jarayon juda murakkabdir, chunki massa berish va turbulent oqimlarning gidrodinamik qonuniyatlari yaxshi o’rganilmagan. suyuqlik va gaz (bug`) yoki ikkala faza orasida massa o’tkazish jarayonini tushuntiruvchi sxema keltirilgan. Fazalar bir - biriga nisbatan turbulent rejimga oid tezlikda harakat qilmoqda va ular o’rtasida ajratuvchi yuza mavjud. Tarqaluvchi modda massasi M faza Фу (ammiakning havo bilan aralashmasi)dan suyuq faza Фх (suv) ga o’tmoqda. Shunday qilib, Фх faza yadrosidan fazalarni ajratib turuvchi yuzaga va ajratib turuvchi yuzadan Fx fazaning yadrosiga massa berish jarayoni sodir bo’ladi. Ajratuvchi yuza qarshiligini (agar uning miqdori sezilarli bo’lsa) engib, bir fazadan ikkinchisiga massa o’tadi, ya’ni massa o’tkazish jarayoni ro’y beradi. Ma’lumki, massa almashinish jarayoni har bir fazadagi oqim turbulentlik tuzilishi bilan uzviy ravishda bog‘liq. Gidrodinamikadan ma’lumki, suyuqlik oqimining devor yaqinida harakat paytida chegaraviy qatlam hosil bo‘ladi. Har bir faza yadro va chegaraviy qatlamdan tashkil topgan bo‘ladi. Faza yadrosida moddaning
 
 
tarqalishi ko‘pchilik hollarda turbulent pulsasiya yordamida amalga oshadi va 
tarqaluvchi moddaning konsentrasiyasi, 5.8-rasmda ko‘rsatilgandek, o‘zgarmas 
bo‘ladi. Chegaraviy qatlamda esa, turbulentlik asta sekin so‘nib, konsentrasiya esa 
o‘zgarib boradi. Ajratuvchi yuzaga yaqinlashgan sari, konsentrasiya o‘zgarishi 
keskinlashadi. Bevosita ajratuvchi yuzada moddaning tarqalish tezligi juda kichik 
bo‘ladi va u molekulyar diffuziyaning tezligiga bog‘liq bo‘lib qoladi. Fazalararo 
ishqalanish va sirtiy taranglik kuchlari ta’sirida ajratuvchi yuza yaqinida 
konsentrasiya keskin, to‘g‘ri chiziqli qonun bo‘yicha o‘zgaradi. 
 
Shunday qilib, suyuqlik oqimining turbulent harakati paytida faza yadrosidan 
ajratuvchi yuzagacha yoki teskari yo’nalishda massaning berilishi ham molekulyar, 
ham turbulent diffuziyalar usulida boradi. Lekin, tarqalayotgan massaning asosiy 
qismi turbulent diffuziya usulida o’tadi.  
 
Demak, massa almashinish jarayonini intensivlash uchun oqim turbulentlik 
darajasini ko’paytirib, chegaraviy qatlam qalinligini kamaytirish zarur. Ma’lumki, 
oqim turbulentlik darajasini ko’paytirish uchun suyuqlik tezligini oshirish kerak 
bo’lsa, chegaraviy qatlam qalinligini kamaytirish uchun aralashtirish, pulsastiya, 
tebranish, elektromagnit maydon yoki ultratovush kabi usullarni qo’llash mumkin. 
 
Ishchi va muvozanat konstentrastiyalari orasida chiziqli bog`liqlik 
sharoitida, biror G fazadan L fazaga massa o’tkazish jarayonini ko’rib chiqamiz. 
Fazalarni ajratuvchi chegarada muvozanat holatiga erishiladi deb qabul qilamiz. G 
fazadan fazalarni ajratuvchi chegaraviy yuzaga tarqalgan modda miqdori ushbu 
tenglamadan topiladi: 
 
Fazalarni ajratuvchi chegaraviy yuzadan L faza yadrosiga berilgan modda 
miqdori esa quyidagi tenglamadan aniqlanadi: 
 
tarqalishi ko‘pchilik hollarda turbulent pulsasiya yordamida amalga oshadi va tarqaluvchi moddaning konsentrasiyasi, 5.8-rasmda ko‘rsatilgandek, o‘zgarmas bo‘ladi. Chegaraviy qatlamda esa, turbulentlik asta sekin so‘nib, konsentrasiya esa o‘zgarib boradi. Ajratuvchi yuzaga yaqinlashgan sari, konsentrasiya o‘zgarishi keskinlashadi. Bevosita ajratuvchi yuzada moddaning tarqalish tezligi juda kichik bo‘ladi va u molekulyar diffuziyaning tezligiga bog‘liq bo‘lib qoladi. Fazalararo ishqalanish va sirtiy taranglik kuchlari ta’sirida ajratuvchi yuza yaqinida konsentrasiya keskin, to‘g‘ri chiziqli qonun bo‘yicha o‘zgaradi. Shunday qilib, suyuqlik oqimining turbulent harakati paytida faza yadrosidan ajratuvchi yuzagacha yoki teskari yo’nalishda massaning berilishi ham molekulyar, ham turbulent diffuziyalar usulida boradi. Lekin, tarqalayotgan massaning asosiy qismi turbulent diffuziya usulida o’tadi. Demak, massa almashinish jarayonini intensivlash uchun oqim turbulentlik darajasini ko’paytirib, chegaraviy qatlam qalinligini kamaytirish zarur. Ma’lumki, oqim turbulentlik darajasini ko’paytirish uchun suyuqlik tezligini oshirish kerak bo’lsa, chegaraviy qatlam qalinligini kamaytirish uchun aralashtirish, pulsastiya, tebranish, elektromagnit maydon yoki ultratovush kabi usullarni qo’llash mumkin. Ishchi va muvozanat konstentrastiyalari orasida chiziqli bog`liqlik sharoitida, biror G fazadan L fazaga massa o’tkazish jarayonini ko’rib chiqamiz. Fazalarni ajratuvchi chegarada muvozanat holatiga erishiladi deb qabul qilamiz. G fazadan fazalarni ajratuvchi chegaraviy yuzaga tarqalgan modda miqdori ushbu tenglamadan topiladi: Fazalarni ajratuvchi chegaraviy yuzadan L faza yadrosiga berilgan modda miqdori esa quyidagi tenglamadan aniqlanadi:
 
 
Muvozanat konstentrastiya ym=mx ekanligi ma’lum bo’lgani uchun, L fazadagi 
konstentrastiya x ni G fazadagi muvozanat konstentrastiyasi orqali ifodalasa 
mumkin:  
 
Yuqorida keltirilgan oxirgi ikki tenglamalarning chap va o’ng tomonlarining 
yig`indisi, hamda ych = ymch ga tengligini hisobga olsak ushbu ko’rinishdagi 
tenglamani olamiz: 
 
Massa o’tkazishning asosiy tenglamasidan: 
 
Xuddi shu usulda L faza uchun massa o’tkazish koeffistientini aniqlash 
formulasini keltirib chiqaramiz: 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Muvozanat konstentrastiya ym=mx ekanligi ma’lum bo’lgani uchun, L fazadagi konstentrastiya x ni G fazadagi muvozanat konstentrastiyasi orqali ifodalasa mumkin: Yuqorida keltirilgan oxirgi ikki tenglamalarning chap va o’ng tomonlarining yig`indisi, hamda ych = ymch ga tengligini hisobga olsak ushbu ko’rinishdagi tenglamani olamiz: Massa o’tkazishning asosiy tenglamasidan: Xuddi shu usulda L faza uchun massa o’tkazish koeffistientini aniqlash formulasini keltirib chiqaramiz:
 
 
 
2. Massa almashinish jarayonlarining modellari. 
 
Massa berish mexanizmi bir vaqtda ham molekulyar, ham konvektiv 
usullarda massa o’tish bilan xarakterlanadi. Massa o’tkazish esa, undan ham 
murakkab jarayondir, chunki fazalarni ajratuvchi chegaraning ikkala tomonida 
massa berish jarayonlari ro’y beradi. Shu kungacha fazalar orasidagi 
harakatchan yuza chegarasida boradigan massa o’tkazish jarayonining 
nazariyasi yaratilmagan. Shuning uchun ham massa o’tkazish mexanizmining 
bir qator soddalashtirilgan nazariy modellari ishlab chiqilgan. Ko’pchilik 
modellar quyidagi tahminlar asosida yaratilgan:  
1. Bir fazadan ikkinchisiga massa o’tish jarayonidagi umumiy qarshilik 
ikkala faza va ularni ajratuvchi yuza qarshiliklarining yig`indisiga teng. Lekin, 
ko’pincha ajratuvchi yuzadagi qarshilik nolga teng deb hisoblanadi. Unda, 
umumiy qarshilikni fazalar qarshiliklari yig`indisi deb qarash mumkin;  
2. Ajratuvchi yuzada fazalar muvozanat holatida bo’ladi. Yupqa qatlamli 
model. Bu model eng birinchilaridan bo’lib, Lyuis va Uitmenlar tomonidan 
taklif etilgan. Ushbu modelga binoan, har bir fazada uning bevosita chegarasiga 
qo’zg`almas yoki laminar harakatlanuvchi yupqa qatlam yondashib turadi. 
Yupqa qatlamda massa faqat molekulyar diffuziya usulida tarqaladi.  
Massa berishga qarshilikning hammasi yupqa qatlamda mujassamlashgan. 
Shuning uchun, konstentrastiyalar gradienti faqat chegaraviy yupqa qatlam 
ichida hosil bo’ladi, chunki fazalar yadrosida konstentrastiyalar o’zgarmas va 
son jihatidan o’rtacha konstentrastiyalarga tengdir. Undan tashqari, yuqorida 
qabul qilingan tahminlar bu modelga ham taalluqli. Shunday qilib, ushbu model 
sxemasining Yupqa qatlamli modelga binoan, vaqt birligida tarqalgan massa 
miqdori quyidagi tenglamadan aniqlanishi mumkin: 
 
2. Massa almashinish jarayonlarining modellari. Massa berish mexanizmi bir vaqtda ham molekulyar, ham konvektiv usullarda massa o’tish bilan xarakterlanadi. Massa o’tkazish esa, undan ham murakkab jarayondir, chunki fazalarni ajratuvchi chegaraning ikkala tomonida massa berish jarayonlari ro’y beradi. Shu kungacha fazalar orasidagi harakatchan yuza chegarasida boradigan massa o’tkazish jarayonining nazariyasi yaratilmagan. Shuning uchun ham massa o’tkazish mexanizmining bir qator soddalashtirilgan nazariy modellari ishlab chiqilgan. Ko’pchilik modellar quyidagi tahminlar asosida yaratilgan: 1. Bir fazadan ikkinchisiga massa o’tish jarayonidagi umumiy qarshilik ikkala faza va ularni ajratuvchi yuza qarshiliklarining yig`indisiga teng. Lekin, ko’pincha ajratuvchi yuzadagi qarshilik nolga teng deb hisoblanadi. Unda, umumiy qarshilikni fazalar qarshiliklari yig`indisi deb qarash mumkin; 2. Ajratuvchi yuzada fazalar muvozanat holatida bo’ladi. Yupqa qatlamli model. Bu model eng birinchilaridan bo’lib, Lyuis va Uitmenlar tomonidan taklif etilgan. Ushbu modelga binoan, har bir fazada uning bevosita chegarasiga qo’zg`almas yoki laminar harakatlanuvchi yupqa qatlam yondashib turadi. Yupqa qatlamda massa faqat molekulyar diffuziya usulida tarqaladi. Massa berishga qarshilikning hammasi yupqa qatlamda mujassamlashgan. Shuning uchun, konstentrastiyalar gradienti faqat chegaraviy yupqa qatlam ichida hosil bo’ladi, chunki fazalar yadrosida konstentrastiyalar o’zgarmas va son jihatidan o’rtacha konstentrastiyalarga tengdir. Undan tashqari, yuqorida qabul qilingan tahminlar bu modelga ham taalluqli. Shunday qilib, ushbu model sxemasining Yupqa qatlamli modelga binoan, vaqt birligida tarqalgan massa miqdori quyidagi tenglamadan aniqlanishi mumkin: