Ilmiybaza.uz
MILLIVOLTMETRLAR
Termoelektr
termometrlar
(termojuftlarni)dagi
TEYUKni
o’lchash
uchun
magnitoelektr millivoltmetrlar, potentsiometrlar va me’yorlovchi o’zgartkichlar keng
qo’llanilmoqda.
Millivoltmetr — magnitoelektr o’lchash asbobi bo’lib, uning ishlash printsipi
qo’zg’aluvchan ramkadan o’tayotgan tokning o’zgarmas magnit maydoni bilan o’zaro
ta’siriga asoslangan.
Millivoltmetrning tuzilishi 2.8 - rasmda ko’rsatilgan.
Doimiy magnitning qutb uchlari 2 va tayanch tovonostlari 8 da aylanadigan o’qlarda
joylashgan o’zak 3 orasidagi (havo oralig’ida) ramka 5 bor. Ramkaning uchlari o’qlar 7
ga ulangan Ramkaga kronshteyn 9, strelka 10 ulangan.
Strelkaning uchi shkala 11 bo’ylab siljiydi. Ramka
termojuft zajiriga ulanganda spiral-prujina 6 dan keladigan
tok ramkadan o’tadi. Ramkaning chulg’ami orqali tok
o’tganda hosil bo’lgan magnit maydoni bilan doimiy
maydon o’rtasidagi o’zaro ta’sir natijasida aylantiruvchi
moment hosil bo’ladi, shu sababli ramka strelka 10 bilan
birga aylanadi. Spiral 6 bu aylanishga teskari ta’sir qiladi.
TEYUK iga strelkaning muayyan bir vaziyati to’g’ri
keladi.Tok o’tmagan paytda elastik prujinalar 6 ramkani boshlang’ich vaziyatga
qaytaradi, strelkaning shkala 11 bo’yicha ko’rsatishi esa nolga teng bo’ladi. Kronshteyn
9 strelkani muvozanat holatida saqlashi uchun posangi 4 bilan ta’minlangan. Asbob
shkalasi °S da darajalangan. Ramkadan o’tayotgan tok bilan doimiy magnit maydon
orasidagi o’zaro ta’sir tufayli paydo bo’lgan aylantiruvchi moment quyidagi ifoda orqali
aniqlanadi.__
Ilmiybaza.uz
M(ayl)=S1V1I (2.29)
bu yerda, Mayl — aylantiruvchi moment; S1 — ramkaning geometrik o’lchami va
chulg’amlari soni bilan aniqlanadigan doimiy koeffitsiyent; V — oralikdagi magnit
induktsiyasi; I — ramkadagi tok.
Aylanishga teskari ta’sir etuvchi moment:
Mtes=S2Eφ (2.30)
bu yerda, S2 — elastik element (spiral — prujina yoki cho’zilgan tolalar)
o’lchamidan eniqlanadigan doimiy koeffitsiyent; ye — spiral prujinalarining elastik
moduli yoki cho’zilgan tolalarning siljish moduli; φ — elastik elementning burilish
burchagi.
Agar Mayl = Mtes ya’ni muvozanat holati bo’lsa,
S2Eφ=S1BI (2.31)
u holda
ϕ =
𝑪𝟏
𝑪𝟐 ⋅
𝑩
𝑬 ⋅I = C⋅
𝑩
𝑬 ⋅I (2.32)
Asbob tuzilishlari parametrlariga bog’liq bo’lgan S, V, ye kattaliklar o’lchash
jarayonida o’zgarmaydi, shuning uchun,
φ=K·I (2.33)
bu yerda,
K = C⋅
𝑩
𝑬
(2.33) ifodadan pirometrik millivoltmetr shkalasi chiziqli ekanligini ko’rish
mumkin.
Asbob qo’zg’aluvchan tizimining burilish burchagi ramkadan o’tayotgan tok
kuchidan tashqari yana termojuft, ulaydigan simlar va millivoltmetrlarning ichki
qarshiligiga xam bog’liq:
ϕ = K ⋅ l = K
𝑬𝑻
𝑹𝑻+𝑹𝑪+𝑹𝑴 (2.34)
bu yerda, yet— TEYUK; RΤ — termjuft karshiligi; Rs—ulaydigan simlar karshiligi;
Rm — millivoltmegrning ichki qarishligi.
(2.34) ifodadan asbob strelkasining chetga chikishi TEYUK ning o’zgarmas
qiymatida zanjirning turli qarshiliklariga bog’lik ekanligi ko’rinib turibdi. SHuning
Ilmiybaza.uz
uchun, asbobning darajalanishi zanjir tashqi qismining muayyan qarshiiligida (Rtash = Rt
+ Rs) bajariladi va qo’shimcha xatoliklarga yo’l qo’ymaslik uchun pirometrik
millivoltmetrni o’rnatish jarayonida shu qarshilik aniq saqlanishi shart. Odatda, tashqi
qarshilikning darajali miqdori 0,6; 1,6; 5; 15; 25 Omga teng bo’lib, asbobning shkalasi
va pasportida ko’rsatiladi. Tashqi qarshilikni millivoltmetr shkalasida ko’rsatilgan
qarshilikka tenglashtirish uchun o’zgaruvchi qarshilikdan foydalaniladi.
O’lchash asbobi sifatida ishlatiladigan millivoltmetrli termoelektrlar komplektining
kamchiligi o’lchash asbobida tok mavjudligidir. Tok qiymatiga, ya’ni millivoltmetrning
ko’rsatishiga TEYUK dan tashqari zanjirning qarshiligi ham ta’sir qiladi:
ΣR = RT + RC +RM
Har bir qarshilikning o’zgarishi o’lchashda sodir bo’ladigan xatolikka olib keladi.
Noqulay sharoitda bu xatolik asosiy xatolik miqdoridan (aniqlik sinfidan). oshib ketishi
mumkin.
Texnik millivoltmetrda ramka karshiligining millivolmetr umumiy qarshiligiga
nisbati 1:3 dan ortiq emas. Millivoltmetrning umumiy qarshiligini orttirib borilsa, uning
harorat koeffitsiyenti kamayib boradi. SHu bilan atrof-muxit harorati o’zgarishidan kelib
chiqadigan xatolik ham kamayadi. Agar termojuft erkin uchlarining harorati o’lchash
jarayonida keng chegaralarda o’zgarsa, unda ko’prik sxemasidan foydalangan holda
sovuq ulanmalar haroratini kompensatsiya qilish usuli qo’llaniladi.
Sanoatda va laboratoriyalarda qo’llaniladigan millivoltmetrlar ko’rsatuvchi, o’zi
yozuvchi va rostlovchi bo’lishi mumkin. Tuzilishining bajarilishi nuqtai nazaridan
asboblar shchitda o’rnatiladigan va ko’chma bo’ladi. Ko’chma asboblar uchun 0,2; 0,5
va 1,0, shchitda o’rnatiladiganlari uchun 0,5; 1,0 va 1,5 aniqlik sinflari belgilangan.
Potentsiometrlar
Asboblarga o’lchash aniqligi nuqtai nazaridan qo’yiladigan talablar oshganligi
sababli hozir haroratni termojuft bilan o’lchashda millivoltmetrlardan foydalanishdagi
kamchiliklardan holi bo’lgan kompensatsion yoki potentsiometrik usul tobora keng
qo’llanilmoqda.
Potentsiometrik o’lchash usuli millivoltmetr yordamida olib boriladigan
o’lchashdan ancha afzaldir: potentsiometrning ko’rsatishi tashqi zanjir qarshiliklarining
Ilmiybaza.uz
o’zgarishiga, asbob haroratiga bog’liq emas. Potentsiometrda termojuft erkin uchlari
haroratining o’zgarishiga avtomatik ravishda tuzatish kiritiladi, shuning uchun, o’lchash
aniqligi yuqori bo’ladi.
Potentsiometrik o’lchash usuli o’lchanayotgan termojuft TEYUK ini potetsiallar
ayirmasi. bilan muvozanatlashtirishga asoslangan. Bu potentsiallar ayrmasi kalibrlangan
qarshilikda yordamchi tok manbaidan hosil bo’ladi. Potentsiallar ayirmasi termojuft
TEYUK ning teskari ishorali qiymatiga teng. Harorat yoki TEYUK ni o’lchash uchun
ko’llaniladigan, qo’l bilan muvozanatlashtiriladigan potentsiometrning printsipial
sxemasi 2.9-rasmda ko’rsatilgan.
Tok yordamchi ye manbadan zanjirga o’tadi. Bu zanjirning b va S nuqtalari o’rtasida
Rr o’zgaruvchan qarshilik — reoxord ulangan. Reoxord L uzunlikdagi kalibrlangan
simdan iborat. b nuqta va oralikdagi reoxordning sirpanuvchi kontaktli sirpang’ichi
joylashgan har qanday D nuqta o’rtasidagi potentsiallar ayirmasi RbD qarshilikka to’g’ri
mutanosiblikda bo’ladi. Ketma-ket ulangan termojuft bilan almashlab ulagich P orkali
sezgir nol indikator NI ulanadi, termojuft zanjirida tok borligi shu indikator orkali
aniqlanadi. Termojuftning toki Rbd tarmoqda yordamchi manba toki bilan bir yo’nalishda
yuradigan qilib ulanadi. TEYUK ni o’lchash uchun reoxord sirpang’ichi nol indikator
strelkasini nolni ko’rsatguncha suradi.
2.9 – rasm. Qo’l bilan muvozanatlashtiriladigan potentsiometr sxemasi
Ayni paytda RbD karshilikdagi kuchlanishning kamayishi o’lchachayotgan TEYUK
ga teng bo’ladi. Quyidagi tenglama bu holatni xarakterlaydi:
Ilmiybaza.uz
E(t,t0) – I·RbD=0 (2.35)
Yoki
E(t,t0) = I·RbD (2.36)
bu yerda, I RbD - -E manba kuchlanishining tarmoqdagi tushuvi. Zanjir
tarmog’idagi tok kuchi butun zanjirdagi tok kuchiga teng,
demak:
𝑼𝒃𝑫
𝑹𝒃𝑫 =
𝑬
𝑹𝑩𝑪 (2.37)
bundan,
UbD = E
𝑹𝒃𝑫
𝑹𝑩𝑪 (2.38)
Kompensatsiya paytida Ub,D=E(t,t0) nazarda tutilsa;
E(t,t0) = E
𝑹𝒃𝑫
𝑹𝑩𝑪 = UbD (2.39)
Reoxord kalibrlangan qarshilikka, ya’ni uning xar bir uzunligining teng tarmog’i bir
xil qarshilikka ega bo’lgani uchun
E(t,t0) = E
𝒍
𝑳 (2.40)
SHunday qilib, E(t,t0) termojuftning TEYUK reoxord karshiligi RBC tarmog’idagi
kuchlanish tushuvi miqdori bilan aniqlanib, qolgan
qarshiliklarga
bog’liq
emas.
RBC reoxord shkala bilan ta’minlanishi va shkala bo’linmalari millivolt yoki harorat
birliklariga teng bo’lishi mumkin. TEYUK ni o’lchash aniqligi reoxord zanjiridagi I tok
kuchining o’zgarmasligiga bog’lik. Tok kompensatsion usul bilan beriladi va nazorat
qilinadi. Buning uchun potentsiometr sxemasiga normal elementli qo’shimcha kontur
kiritiladi. Odatda, normal element (NE) vazifasini simob-kadmiyli galvanik Veston
elementi bajaradi. Bu elementning elektr yurituvchi kuchi20°Sda 1.0183V ga teng. NE
almashlab ulagich P orqali qarshilik RNE uchlariga ulanadi va uning EYUKi yordamchi
tok manbai ye ning EYUKi tomon yo’nalgan bo’ladi. Qarshilik R yordamida
kompensatsion zanjirdagi tok kuchini rostlash bilan NI ning strelkasi nolni ko’rsatishiga
erishiladi. Bunday holda kompensatsion zanjirdagi tok kuchi quyidagicha ifodalanadi
l =
𝑬𝑵𝑬
𝑹𝑵𝑬 (2.41)
Ilmiybaza.uz
Termojuftning TEYUK ni o’lchashda P almashlab ulagich I vaziyatdan O’ vaziyatga
o’tkaziladi. Reoxord RR ning D sirpang’ichini siljitib b va s nuktalar orasidagi
potentsiallar ayirmasini termojuft TEYUK iga tenglashtiriladi. SHu paytda termojuft
zanjiridagi tok kuchi 0 ga teng, shuning uchun,
E(t,t0) = l * RbD =
𝑬𝑵𝑬
𝑹𝑵𝑬*RbD (2.42)
ENE va RNE larning qiymati o’zgarmas bo’lgani uchun TEYUK ni aniqlash qarshilik
tarmog’ining uzunligini aniqlash bilan baravardir. EYUK ni kompensatsion usul bo’yicha
o’zgaruvchan tok sharoitida ham o’lchash mumkin. Ammo bu holda o’lchash aniqligi
birmuncha pastroq, o’zgaruvchan tokda ishlaydigan asboblar esa birmuncha
murakkabroqdir. Ko’chma potentsiometrlar tsex va laboratoriya sharoitlarida tekshiruv
va darajalash ishlarida EYUK ni kompensatsion usul bo’yicha o’lchash uchun
qo’llaniladi; namuna potentsiametrlar aniq o’lchashlarda ishlatiladi. Bu asboblarning
o’lchash sxemalari yuqorida ko’rilgan sxemaga o’xshash, faqat farqi shundaki, o’lchov
reoxordi namuna qarshiliklardan tashkil topgan sektsiyalar shaklida tayyorlanadi.
2.10 – rasm. Avtomatik potentsiometrning tuzilish sxemasi.
YUqorida ko’rilgan potentsiometrlarda o’lchash zanjirining nobalans toki nol
indikator asbobi strelkasini xarakatga keltiradi, avtomatik potentsiometrlarda esa bu
asbob yo’q. Uning o’rniga elektron blok ishlatiladi.
Ko’chma potentsiometrlardan farqli o’larok, avtomatik potentsiometrlardagi
reoxordning sirpang’ichi qo’l bilan emas, balki maxsus qurilma orqali avtomatik ravishda
siljiydi. 2.10-rasmda avtomatik potentsiometrning tuzilish sxemasi ko’rsatilgan.
TP termojuftli TEYUK yex ni o’lchash uni kalibrlangan RP reoxord kuchlanishining
kamayishi bilan taqkoslash orqali bajariladi. Potentsiometrning kompensatsion sxemasi
sirpang’ich K li reoxord Rr, o’zgarmas kuchlanish yex ni o’zgaruvchan kuchlanishga
Ilmiybaza.uz
aylantirib beruvchi elektron kuchaytirgich 1, reversiv elektr dvigatel 2 va tok manbai yea
dan iborat. Elektr dvigatel 2 reduktor 3 orqali sirpang’ich K va strelka 4 bilan bog’langan.
Kompensatsion sxemaning sirpang’ichi reoxord bo’ylab kuchlanish tushuvi tomon
avtomatik siljiydi. Bu siljish reversiv elektr dvigatel RD yordamida bajariladi va
nomuvozanat (kuchlanish nolga teng) bo’lgunicha davom etadi. SHunday qilib
sirpang’ich K va unga biriktirilgan strelkaning vaziyati TEYUK ning qiymatini, demak,
o’lchanayotgan haroratni ko’rsatadi. Qarshilik R kompensatsion zanjirdagi ish tokini
rostlash uchun xizmat qiladi.
2.11-rasmda zamonaviy avtomatik potentsiometr (KSP-4) o’lchash qismining
printsipial sxemasi keltirilgan. Potentsiometr o’lchash ko’prigining diagonallaridan
biriga elektron kuchaytirgich EK va termojuft TP ketma-ket ulangan. Termojuftni ulash
elektromagnit maydon ta’sirini kamaytirish uchun mo’ljallangan filtr (rasmda filtrning Rf
— Sf sodda sxemasi ko’rsatilgan) orqali bajariladi. O’lchash ko’prigining ikkinchi
diagonaliga stabillashgan tok manbai STM ulanadi. Bu manba o’lchash zanjiridagi ish
tokining o’zgarmasligini ta’minlaydi.
Termojuft TP dan (yoki biron boshqa datchikdan) olingan o’lchash axboroti
signalining o’zgarishi bilan elektron kuchaytirgichning kirishiga nobalanslik signali
beriladi. Bu signal ma’lum bir o’zgartgich orqali o’zgaruvchan tokka aylanib, reversiv
dvigatel RD aylanish holatiga kelguncha kuchayadi. Reversiv dvigatelning aylanish
yo’nalishi nobalanslik ishorasiga bog’liq. Bu aylanish natijasida mexanik uzatma (shkiv
yoki tros) yordamida Rr reoxord sirpang’ichi nobalanslik signali o’chguncha siljiydi.
Ilmiybaza.uz
2.11 – rasm. Avtomatik potentsiometr o’lchash qismining printsipial sxemasi
Bulardan tashqari potegtsiometr o’lchash sxemasiga qurilmaning umuman normal
ishini ta’minlovchi bir kator elementlar kiradi. Rsh, Rk, rk qarshiliklar reoxord qarshiligi
Rp ni rostlash uchun xizmat qiladi: bunda asbobning darajalanish va o’lchash oralig’i,
ya’ni o’lchash chegaralari nazarda tutilishi lozim. Qarshilik Rn va gn lar yordamida
shkala boshlanishi rostlanadi. Rd ballastli qarshilik, Rrt, Rrt va Rs rezistorlar STM
ta’minlash manbaining ish tokini cheklash va rostlash uchun qo’llaniladi. Rm rezistor
termojuft erkin uchlaridagi harorat o’zgarishining ta’sirini kompensatsiya qilish uchun
mo’ljallangan va termojuft uchlari ulangan joy, ya’ni asbobning kirish panelida
joylashgan, RM dan tashqari hamma rezistorlar manganindan, Rm rezistor esa mis yoki
nikeldan tayyorlanadi.
Potentsiometrlarning turli xil o’lchamlardagi ko’rsatuvchi, qayd qiluvchi, signal
beruvchi, rostlovchi turlari chiqariladi.
Avtomatik potentsiometrlarning aniqlik sinfi: 0,25; 0,5 va 1,0. Termojuftning
TEYUK ini aniq o’lchash va magnitoelektr millivolmetr hamda avtomatik
potentsiometrlarni tekshirish uchun o’zgarmas tokda ishlaydigan laboratoriya
potentsiometrlaridan foydalaniladi: ko’chma PP-63 va PP-70; namuna R330, R371 va
boshqa potentsiometrlar. Namuna asboblarning aniqlik sinfi: 0,002 va 0,005.
TermoEYUKning me’yorlovchi o’zgartkichi.
Termoelektrik o’zgartkichlardan olingan axborotni EHMga yoki avtomatik rostlash
tizimiga kiritish uchun me’yorlovchi o’zgartkich keng qo’llanadi. U termoelektr
o’zgartkichlarning signallarini 0—5 mA o’zgarmas tokdagi bir xillashtirilgan signalga
almashtirish uchun mo’ljallangan.
Me’yorlovchi o’zgartkichning ishlashi ish toki o’zgaruvchi kuchga ega bo’lgan
potentsiometrning
sxemasidan
foydalangan
holda
termo
EYUK
ning
kompensatsiyalovchi o’lchash usuliga asoslangan.
Ilmiybaza.uz
2.12 – rasm. Termoelektr termometr (termojuft) bilan ishlaydigan
me’yorlovchi o’zgartkichning sxemasi.
O’zgartkichning sxemasi 2.12-rasmda keltirilgan. Bu yerda, I — o’lchash konturi;
II — kompensatsiya konturi. I konturda tuzatuvchi ko’prik TK, chiqish toki Ichiq bo’lgan
kuchaytirgich K1 va rezistor Rt bor.
I konturga G’ va D uzayturuvchi o’tkazgichlar yordamida termojuft AV ulangan.
Tuzatuvchi (korrektorlovchi) ko’prik termojuftning bo’sh uchi haroratining o’zgarishiga
avtomatik tuzatma kiritish uchun, shuningdek, o’lchashning kuyi chegarasi 0°S ga teng
bo’lmagan o’zgartkichlarda boshlang’ich termo EYUK ni kompensatsiyalash uchun
mo’ljallangan.
Ko’prik
manbaining
ab
diagonaliga
o’zgarmas
tokning
barqarorlashtirilgan kuchlanishi ulangan. R1,R2 va R3 rezistorlar — manganindan, Rm
rezistor esa misdan yasalgan. K1 kuchaytirgich ikkita kaskaddan iborat: ikki taktli ikki
yarim davrli sxema bo’yicha bajarilgan magnit MK va o’zgarmas tokning kuchayishi
rejimida ishlovchi yarim o’tkazgichli kuchaytirgich K. Kuchaytirgich K1 - nol—indikator
vazifasini bajaradi.
II kompemsatsiya konturiga Rkk rezistor va teskari bog’lanish (aloqa)
kuchaytirgichi K2 kiradi. Bu kuchaytirgich K1 kuchaytirgichga o’xshaydi, lekin
kuchaytirgichning chiqish toki bo’yicha chuqur manfiy bog’lanish bilan ulangan. K2
kuchaytirgichning Imb, chiqish toki II konturning ishchi toki hisoblanadi va bu tok Rkk
qarshilik bo’ylab o’tganda unda II kontur tomonidan Ukk =Imb·Rkk
kompensatsiyalovchi kuchlanish vujudga keltiriladi. I kontur tomonidan Rab rezistorga
Ilmiybaza.uz
tuzatuvchi ko’prik TK ning sd o’lchov diagonalida vujudga keluvchi Ucd(1 kuchlanish
bilan ko’shilgan EAB(t,t0) termoelektr o’zgartkich signali keltiriladi. Bu kuchlanish,
yuqorida aytilganidek, termoo’zgartkichning bo’sh uchlaridagi haroratning tuzatmasiga
teng, ya’ni Ucd=EAB(t’0,t0). SHunday qilib, bu EAB(t,t0)= EAB(t,t’0)+Ucd ga teng yakka
signal Ukk kuchlanish bilan taqqoslanadi. ΔU=EAB(t,t0)-Ukk ga teng nobalanslik K1
kuchaytirgichga beriladi, u yerda o’zgarmas tokning ΔU signali avval magnit
kuchaytirgich MK da o’zgaruvchi tok signaliga aylantiriladi, so’ngra kuchaytiriladi va
yana o’zgarmas tok signaliga aylantiriladi, u o’zgarmas tokning yarim o’tkazgichli
kuchaytirgichi YAK da ko’shimcha ravishda kuchaytiriladi. K1 kuchaytirgichning
chiqish signali Ichiq tokini vujudga keltiradi, u RTN tashqi zanjirga keladi va keyin
kuchaytirgich orqali teskari aloqa kuchaytirgichi K2 ga keladi. K2 ku chaytirgichning Itb
chiqish toki o’zgaradi va Rkk rezistorda Ukk, kuchlanish pasayishini (tu shishini) ΔU
nobalans kompensatsiyalashning statik xatosi deb ataluvchi biror kichik δU kattalikkacha
o’zgartiradi.
Kompensatsiyalashning statik xatosining mavjud bo’lishi I o’lchash konturida
kompensatsiyalanmagan tok o’tishga olib keladi. Bunda o’lchanuvchi termoEYUK
qanchalik katta bo’lsa, bu tok shunchalik katta bo’ladi.
Statik avtokompensatsion sxema bo’yicha bajarilgan qurilmalarda bunday xatolikni
yo’qotib bo’lmaydi, chunki o’zgartkichning Ichiq chiqish toki va kompensatsiya
konturining Itb toki bu xatolikning mavjudligi bilan aniqlanadi va unga mutanosibdir.
SHu bilan birga avtokompensatsion sxemaning statik xatosi, agar kuchaytirish
koeffitsiyenti katta bo’lgan kuchaytirgich foydalanilsa, ancha kamaytirilishi mumkin.
Endi o’lchanayotgan termo EYUK yeAV(t,t0) bilan o’zgartkichning chiqish toki Ichiq
orasidagi matematik bog’lanishni qarab chikamiz.
YUqorida aytilganlarga muvofiq
ΔU=EAB(t,t0) – Ukk (2.43)
K1 va K2 kuchaytirgichlarning chiqishida quyidagi signallar shakllanadi:
Ichiq = K1k ⋅ Ikir = K1k ⋅
𝜟𝑼
𝑹𝒌𝒊𝒓 (2.44)
Itb = K2k ⋅ Ichiq (2.45)
Ilmiybaza.uz
bu yerda, K1k va Kk2 — kuchaytirgich K1 va K2 larning kuchaytirish koeffitsiyentlari;
Ikir = ΔU/Rkr kuchaytirgichning kirish zanjirida ΔU signal vujudga keltiradigan tok; Rkir
— K1 kuchaytirgich kirish zanjirining qarshiligi. Rkk rezistorda kuchlanishning tushishini
topamiz:
Uchik = ITb ⋅ Rkk = Kk 2 ⋅ Ichiq ⋅ Rkk (2.46)
(2.43), (2.44) va (2.46) ifodalar orqali ushbuni topamiz:
Ichiq=K·EAB(t,t0) (2.47)
bunda me’yorlovchi
K =
𝟏
𝑹𝒌𝒊𝒓
𝑲𝟏
𝒌 +𝑲𝟐
𝒌∗𝑹𝒌𝒌
o’zgartkichning o’zgartirish koeffitsiyenti
[K1k → ∞ da
K =1 / Kk2 * Rkk ]
SHunday qilib, me’yorlovchi o’zgartkichning chiqish toki termoelektr o’zgartkich
(TEO’) ning signaliga mutanosib bo’ladi.
Kirish signalining qiymatiga qarab, termoelektr o’zgartkichlar bilan ishlovchi
me’yorlovchi o’zgartkichlar 0,6...1,5 aniqlik sinflariga ega.
2.5-§. Qarshilik termometrlar
Haroratni qarshilik termometrlari bilan o’lchash harorat o’zgarishi bilan
o’tkazgich hamda yarim o’tkazgichlar elektr qarshiligining o’zgarish xususiyatiga
asoslangan. Demak, o’tkazgich yoki yarim o’tkazgichning elektr qarshiligi uning harorati
funktsiyasidan iborat, ya’ni R = f(t). Bu funktsiyaning ko’rinishi termometr qarshiligi
materialining xossalariga bog’liq. Ko’pchilik toza metallarning elektr qarshiligi harorat
ko’tarilishi bilan ortadi, metall oksidlari (yarim o’tkazgichlar)ning qarshiligi esa
kamayadi. Qarshilik termometrlarini tayyorlashda quyidagi talablarga javob beruvchi
toza metallar qo’llaniladi:
1) o’lchanayotgan muhitda metall oksidlanmasligi va kimyoviy tarkibi
o’zgarmasligi kerak;
2) metallning haroratga qarshilik koeffitsiyenti yetarli darajada katta va
barqarorlashgan bo’lishi lozim;